磁性材料按其導(dǎo)電性差異，可分為金屬和鐵氧體磁性材料兩大類，磁性陶瓷（Magnetic Ceramics)也是先進陶瓷材料中極其重要的一類，可分為含鐵的鐵氧體（Ferrite)陶瓷和不含有鐵的磁性陶瓷。它們多屬于半導(dǎo)體材料，電阻率為（10~97)x10Ω·m,是現(xiàn)代電子技術(shù)中不可缺少的一種材料，用它們代替低電阻率的金屬和合金磁性材料，可以大大降低渦流損耗，適用于高頻場合。磁性陶瓷的高頻磁導(dǎo)率（Magnetic Permeability)也較高。這是其他磁性材料所不能比擬的。鐵氧體的最大弱點是飽和磁化強度比較低，大約只有純鐵的1/3到1/5，居里溫度（Curie Temperature)也不高，不宜在高溫或低頻大功率條件下工作，盡管如此，它們在現(xiàn)代無線電電子學(xué)、自動控制、微波技術(shù)、電子計算機、信息儲存、激光調(diào)制等方面都得到了廣泛的應(yīng)用。

就材料的磁性而言，可以根據(jù)材料的磁化率大小來分類，可分為三類，分別是順磁性、抗磁性和鐵磁性（強磁材料）。

1.順磁性和抗磁性

在具有未成對的電子的原子、分子或離子中，由于具有未成對電子而具有磁矩（Magnetic Moment),這種磁矩是由于未成對電子的軌道運動和自旋運動共同提供的。這類物質(zhì)就稱為順磁性。在順磁體上加上磁場，磁矩則按磁場方向排列，這種現(xiàn)象稱為磁化。磁化強度與磁場強度成正比，去掉磁場，則磁化為零。

2. 鐵磁體和反鐵磁體

在順磁體中，磁矩的方向雜亂，所以未加磁場時，不被磁化，而對鐵磁體（Ferrogmagnet),在無外磁場時，磁矩也向同一方向整齊地排列。此時即磁化或產(chǎn)

生了自發(fā)磁化Sponaneous Magnetization),簡單地說是形成了所謂的“磁石”。在鐵磁體中，使磁矩整齊地排列的能量比攪亂其排列的熱運動的能量還大。當對鐵磁體加熱時間，由于溫度提高而增加了熱運動的能量，致使磁矩整齊排列的方式受到干擾，因此變?yōu)轫槾朋w，人們把順磁體和鐵磁體相互轉(zhuǎn)化的溫度稱為居里溫度或居里點。

3. 磁疇和磁疇壁

在沒有外磁場的情況下，鐵磁質(zhì)中電子自旋磁矩可在小范圍內(nèi)“自發(fā)地”排列起來，形成一個個小的“自發(fā)磁化區(qū)域”稱為磁疇，在沒有外磁場作用時，各磁疇中分子磁矩取向各不相同。磁疇的這種排列方式使磁鐵處于能量最小的狀態(tài)。因此沒有磁化的鐵磁質(zhì)各磁疇的失量之和相互抵消，對外不顯磁性。磁疇之間的界面即稱為磁疇壁。

4. 磁化和磁滯

未磁化前磁疇具有不同磁化方向，各磁疇的矢量之和相互抵消（M=0)。若在鐵磁體加

外磁場、此時，其中一些與外磁場方向接近一致的磁疇長大，其他磁場方向磁疇變小。增大外磁場強度，磁疇進一步長大，此時M較大；但其磁化方向和外磁場方向也不完全相同，即使成了單疇磁區(qū)也是如此。

5. 磁致伸縮常數(shù)和磁晶各向異性常數(shù)

當有一外加磁場平行于一棒狀樣品軸線進行磁化時，磁場一方面克服各向異性能將磁矩取向于外磁場方向；另一方面棒的長度也將發(fā)生變化。磁致伸縮常數(shù)λs是鐵磁性材料內(nèi)在特性參數(shù)之一，當棒伸長時，λs>0;當棒縮短時，λs<0。

大多數(shù)鐵磁性材料λs<0,且數(shù)量級在10-5~10-6。

磁晶各向異性常數(shù)K1是鐵磁性材料內(nèi)在特性參數(shù)之一。磁晶體磁化各個方向的程度是不一致的，存在著易磁化方向和難磁化方向，通常把磁化難易程度與晶體對稱性相關(guān)現(xiàn)象稱為磁晶各向異性。晶體對稱性不同，K1值不同，如尖晶石，K1<0。